본문 바로가기

분류 전체보기191

질량보존법칙에서 연속방정식을 유도하고 미분형으로 나타내기 흐르는 유체에서 특정 질량의 유체를 시스템으로 정의하면 그 시스템의 질량은 당연히 변하지 않습니다. 이를 지난 글에서 다룬 물질미분으로 표현하면 다음과 같습니다. 이제 레이놀즈수송정리를 이용해 유체를 더 이해하기 쉽게하기 위해 검사체적을 가져오겠습니다. 초기 시스템의 체적을 검사체적으로 잡고 그 검사체적을 시간에 따라 변하지 않는다고 가정하겠습니다. 아래의 그림을 보면 시스템(임의의 질량의 관심 유체)이 처음에는 빨간모양으로 있습니다. 이 때의 부피를 검사체적으로 잡으면 시간이 지나 유체가 흐른뒤의 시스템은 파란색이고 검사체적은 공간에 고정되어 있으므로 빨간색입니다. 이 때, 시스템의 질량은 여전히 변함이 없으며 이를 검사체적을 통해 나타낼 수 있습니다. 따라서 (시스템의 총질량 변화) = (검사체적 내.. 2020. 5. 11.
[고전역학] 강체의 회전(1) : 3차원, 크기와 방향이 변하는 각속도 회전축을 중심으로 회전하는 강체의 하나의 질점을 밖에서 본 속도는 위의 식과 같다. 크기가 일정하고 방향이 일정한 각속도는 그냥 저식을 쓰면 된다. 하지만 각속도의 크기와 방향이 시간에 따라 변한다면 그 각속도는 어떻게 우리가 정의할 수 있을까 핵심은 매순간 변하는 각속도를 변하기 전의 각속도의 방향좌표를 이용해 나타내는 것이다. 이렇게 한다면 하나의 좌표축으로 변하는 각속도를 계속해서 표현할 수 있다. 바로 시작해보자 위와 같이 강체의 각속도가 변한다. 매순간 강체에 올라탄 관점에서 r은 속도가 없으며 밖에서 본 r의 속도는 그 순간의 각속도와 위치벡터의 외적이다. 문제는 이 w가 변하는 것이고 우리는 이를 e벡터로 계속해서 나타내고 싶은 것이다. 교수님의 말씀을 인용하면 더 이해가 쉬울 것 같다. 즉.. 2020. 5. 10.
[고전역학] 라머효과 : 전기장에서의 자기모멘트 전기장에서 자기모멘트가 있을 때 자기 모멘트는 기하하적 중심을 기준으로 회전한다. 전기에 대해서 잘 모르지만 이는 팽이로 비유할 수 있다.(전기장을 중력장으로, 자기모멘트를->각운동량으로) 중력장에서 팽이가 임의의 각운동량을 갖고 회전하고 있다. 3차원에서의 각운동량은 텐서와 벡터의 곱으로 나타내어진다.(다음 글에 포스팅 예정) 텐서와 벡터의 곱으로 나타내는 과정에서 축은 정의되지 않는데 따라서 어떠한 축에서도 각운동량을 정의할 수 있다. 그림과 같이 팽이의 회전축(주축, principle axis)에서 각운동량을 나타내면 각축에대해 깔끔한 각운동량을 구할 수 있다. 아무튼 다시 본론으로 들어가서 위 그림과 같이 주축에서 임의의 각운동량을 갖는 팽이는 중력장에 있으므로 중력힘을 받는데 정의에 따라 각운동.. 2020. 5. 8.
[고전역학] 가우스법칙(2) : 중력장에 적용하고 지구내부의 퍼텐셜구하기 이전 글에서는 가우스법칙을 간단히 증명하였다. 오늘은 이 가우스법칙을 중력장에 적용하고 지구 내부의 퍼텐셜을 구해본다. 가우스법칙 증명 가우스법칙 : 어떤 가상의 곡면에 작용하는 총전기력(전기선속)은 그 곡면 안의 전하량에 비례한다. 이중적분에 동그라미는 닫힌 곡면을 이야기 합니다. 필요한 물리적 사전지식) 1. 전기선속(Electric flux) :.. needs-searcher.tistory.com 중력장의 Potential 함수 구하기 Potential Theory (퍼텐셜 이론) 지난번 뉴턴 1,2,3법칙의 연관성 글과 3차원에서의 에너지보존, 위치에너지 정의 글에서 퍼텐셜에너지를 다루었습니다. 역학적에너지 보존법칙과 위치에너지정의, 그리고 미분방정.. needs-searcher.tistory.c.. 2020. 5. 8.
[고전역학] 가우스법칙 증명 가우스법칙 : 어떤 가상의 곡면에 작용하는 총전기력(전기선속)은 그 곡면 안의 전하량에 비례한다. 이중적분에 동그라미는 닫힌 곡면을 이야기 합니다. 필요한 물리적 사전지식) 1. 전기선속(Electric flux) : 어떤 가상의 곡면에 작용하는 총전기력 2. 전기장 : 공간상에 전하가 존재할 때, 그 전하에 의해 생기는 임의의 위치에서 받는 힘. 그리고 그 힘들을 공간에 표시한 벡터장. 3. 쿨롱의 법칙 필요한 수학적 사전지식) 1. 면적분 쿨롱의 법칙을 전제, 가정 후 간단한 경우부터 일반적인 경우로 확장합니다 증명1) 점전하 q가 반지름이 일정한 구의 한가운데 있을 때 증명2) 점전하 q가 임의의 곡면A 안에 위치할 때 증명3) 여러개의 점전하가 임의의 곡면 안에 존재할 때 가정. 전기장은 Vect.. 2020. 5. 8.
[고전역학] 중력장의 Potential 함수 구하기 Potential Theory (퍼텐셜 이론) 지난번 뉴턴 1,2,3법칙의 연관성 글과 3차원에서의 에너지보존, 위치에너지 정의 글에서 퍼텐셜에너지를 다루었습니다. 역학적에너지 보존법칙과 위치에너지정의, 그리고 미분방정식 들어가기 전에, 역학의 목표이.. needs-searcher.tistory.com 에너지가 보존을 보이기 위해 위치에너지를 정의하고 위치에너지가 존재하기 위해서는 그 적분이 경로에 독립해야하며 경로에 독립하기 위해서는 Curl(F)=0이어야 했다. 그리고 Curl(F)=0에 필요충분한 조건이 F=-Gradient(V)였다. 이 조건들을 이용해 중력장이 보존장임을 보이고 임의의 위치에 있는 여러 질량 m_i에 의해 생기는 보존장의 퍼텐셜의 총합을 구해보자. 1.중력 중력은 두 질량 사이에.. 2020. 5. 7.
[고전역학] Potential Theory (퍼텐셜 이론) 지난번 뉴턴 1,2,3법칙의 연관성 글과 3차원에서의 에너지보존, 위치에너지 정의 글에서 퍼텐셜에너지를 다루었습니다. 역학적에너지 보존법칙과 위치에너지정의, 그리고 미분방정식 들어가기 전에, 역학의 목표이자 지금 듣고있는 고전역학의 목표를 생각하면 기계공학과 학생의 입장에서 4대역학의 근간이 되는 역학의 fundamental을 단단하게 다지기 위함이다. 뉴턴 제1,2,3 법�� needs-searcher.tistory.com 3차원에서의 보존법칙 요약) 1차원에서와 달리 3차원에서는 위치에너지를 일반적으로 정의할 수 없다. 보존력이 작용하는 경우에만 3차원에서의 위치에너지를 정의할 수 있으며 보존력이 작용할 때 3차원에서 에너지가 보존된다. 1. 1차.. needs-searcher.tistory.com .. 2020. 5. 6.
유체입자의 운동학 : 각변형(Angular deformation) 선형변형 복습 + 각변형 요약) 우리는 관찰된 유체의 속도장에서 공간이동에 대한 속도의 변화를 보고 유체의 운동을 병진, 선형변형, 각변형, 회전으로 나누어 해석하려고 한다. 지난 글에 소개한 선형변형은 x방향으로는 x방향의 속도만 변했고 y,z방향 역시 마찬가지였다. 그 결과 체적변화가 일어날 수 있지만 비압축성 유체의 경우 체적변화율=0이었다. 속도장과 체적변화률의 관계식은 다음과 같았다. 각변형의 경우는 반대로 x방향으로 y방향의 속도가 변하고, y방향으로는 x방향으로의 속도가 변할 때 나타난다. (물론 선형변형도 함께 나타날 수 있지만 각변형만을 관찰하고자 단순화한다.) 이 때, 주어지는 속도장으로부터 유체가 회전하는지, 각변형을 일으키는지 수식으로써 확인할 수 있다. 1. 유동의 대표각속도(부호.. 2020. 5. 6.
유체입자의 운동학 : 선형변형 지난 글에서 유체운동은 병진, 선형변형, 각변형, 회전으로 모두 표현할 수 있으며 각각에 대해 대략의 개념을 나타내었다. 유체입자의 운동학 Intro : 병진, 선형변형, 각변형, 회전 그중 병진운동 유체입자의 운동은 4가지로 모두 표현할 수 있다. 병진과 회전으로 이루어진 강체의 운동과 달리 유체는 변형이 보다 자유롭게 일어나 선형변형과 각변형이 있다. -병진운동은 유체의 변형이 없 needs-searcher.tistory.com 이번 글에서는 선형변형을 알아보자. 요약) 우리는 관찰된 유체의 속도장에서 공간이동에 대한 속도의 변화를 보고 유체의 운동을 병진, 선형변형, 각변형, 회전으로 나누어 해석하려고 한다. 선형변형은 위 그림과 같이 가로축으로 인장 압축 또는 세로축으로 인장 압축이 일어나는 경우.. 2020. 5. 6.
유체입자의 운동학 Intro : 병진, 선형변형, 각변형, 회전 그중 병진운동 우리는 관찰된 유체의 속도장에서 공간이동에 대한 속도의 변화를 보고 유체의 운동을 병진, 선형변형, 각변형, 회전으로 나누어 해석하려고 한다. 유체입자의 운동은 4가지로 모두 표현할 수 있다. 병진과 회전으로 이루어진 강체의 운동과 달리 유체는 변형이 보다 자유롭게 일어나 선형변형과 각변형이 있다. -병진운동은 유체의 변형이 없이 고대로 이동하는 것 -선형변형은 x방향으로는 x방향 속도만 변하고 y방향으로는 y방향 속도만 변하며 체적변화는 일어날 수 있지만 비압축성유동의 경우 체적변화는 일어나지 않고 정사각형에서 직사각형, 직사각형에서 또다른 직사각형 등으로 변한다. (밀도변화 없이 부피만 변하는 것은 질량보존법칙에 위배된다.) -각변형은 마치 고체역학의 전단변형과 비슷하다. 각변형에서 회전역시 다룰 수.. 2020. 5. 6.
[고전역학] 코리올리힘은 가짜힘(2) : 코리올리힘 계산하기_수식포함 요약) -일정한 각속도(w)로 회전하는 계에 고정된 r벡터의 속도와 가속도를 구한다. -지구 바깥에서 바라봤을 때 나타나는 추가적인 가속도항을 발견할 수 있다. -이 가속도가 가상힘 코리올리 힘에 의해 생긴 가속도이다. 관성계(XYZ, 지구바깥)와 비관성계(xyz, 지구위)를 본 글에서 다음과 같이 표현하였습니다. (xyz) : 지구 위에 고정되어 같이 회전하는 좌표계 ex.지구 위에서 우리가 바라보는 (XYZ) : 지구 바깥에 존재하는 가상좌표계 ex. 우주에서 바라본 관성계란, 뉴턴 제 1법칙에서 정의한 것으로 힘이 작용하지 않으면 물체는 가속되지 않는다가 적용되는 계이며 비관성계는 이 뉴턴 1법칙이 적용되지 않는 계입니다. 뉴턴의 제 2법칙은 관성계에서 정의됩니다. 뉴턴 제1,2,3법칙의 연관성과 .. 2020. 5. 5.
[고전역학] 코리올리힘은 가짜힘(1)_수식제외 요약) -우리는 회전하는 지구 위에 있다. -지구는 위도에 따라 지표면의 속도가 다르다. -위의 두 특징으로 인해 우리는 지구위에서 코리올리힘을 받는 것처럼 느낀다. 지구의 위도와 자전의 특징과 코리올리힘이 무슨 관계가 있는지 부터 알아보자. 1.위도가 낮을수록 속도(단위시간당 이동거리)는 더 빠르다. 지구는 일정한 각속도(w)로 회전한다. △l1은 위도가 높을 때, △l2는 위도가 낮을 때의 △t동안 이동한 거리이다. 2. 이때, 문제가 생긴다. 예를 들어보자. 도로위 같은 각속도(w)로 달리는 자동차가 있다. 왼쪽 끝에 회전중심이 있을 때, 왼쪽에 위치한 자동차(A)는 속도가 느리고 오른쪽에 있는 자동차(B)는 같은 각속도를 이루기 위해 같은 시간 더 많은 거리를 움직여야 하므로 속도가 더 빠르다. .. 2020. 5. 5.